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## 旋转一个局域结构意味着什么
ASD 从闭合空间构型的整体取向与量子化构造自旋。它已经给出集体转动能和 Finkelstein–Rubinstein 条件下的半整数表示路线；$j=1/2$ 是这一序列的最低允许表示，其作为实际基态还依赖完整构型、惯量和量子化条件。内部相位的 $2\pi$ 闭合不能代替这个论证。
物质在外场中不仅平移，也具有角动量和取向响应。ASD 从整个闭合构型的旋转自由度研究自旋：核心及周围场怎样随取向共同变化，旋转动能怎样进入作用量，量子化后允许什么表示。这个构建不把电子或质子先当成经典刚性小球，也不从指定机械转速直接认定粒子自旋。
需要区分四个对象：空间旋转改变构型相对于外部坐标的方向；内部取向旋转改变场的内部组织；构型空间中的路径记录整套场怎样连续变化；量子态则是对这些集体自由度进行量子化后的表示。相位闭合角度可以与它们相关，但不是同一个角度的四种写法。
## 集体坐标与转动能
设 $Q_0(\mathbf x)$ 是已经求得的稳定代表构型，$R(t)\in SO(3)$ 表示空间旋转，$A(t)\in SU(2)$ 是它的双覆盖变量。先写最简空间旋转族，再代入完整作用量：
这里 $Q_0$ 是取向场，$A$ 是集体旋转变量，二者不能直接等同。$\Omega_a$ 是单位为逆时间的集体角速度，不是位移场的旋度。$\Lambda_{ab}$ 是转动惯量张量，单位为质量乘长度平方，来自整个构型的动能空间积分。
书稿随之定义 $J_a=\partial L_{\rm rot}/\partial\Omega_a=\Lambda_{ab}\Omega_b$。对该二次集体模型，转动能为 $\tfrac12\Lambda_{ab}\Omega_a\Omega_b$；只有在合适的对称情况下，惯量才能进一步简化为一个标量。若还存在独立内部旋转，应另外设坐标，并消去重复描述。
某些转动可能根本不改变构型，它们组成稳定子群。这些方向不能再作为独立物理模式计入惯量或量子态。求出构型、对称性和全部保留场以后，才知道集体旋转空间及允许的运动。
## 双覆盖怎样进入构型空间路径
$SU(2)$ 双覆盖 $SO(3)$：同一空间旋转 $R$ 对应 $A$ 和 $-A$。连续完成 $2\pi$ 空间旋转时，提升路径可以从 $A$ 到 $-A$，再完成一次才回到 $A$。这给出了 $4\pi$ 恢复图景的数学来源。
但粒子的拓扑问题位于完整允许构型空间。必须检查包含幅度和伴随场的 $2\pi$ 旋转回路是否不可收缩，并了解构型对称性怎样影响这一回路。取向目标是 $SU(2)$，并不单独证明整个构型空间具有所需回路；若幅度过零或其他变形允许绕开，结论可能改变。
[Finkelstein–Rubinstein 路线](https://doi.org/10.1063/1.1664510)利用这种非平凡路径组织量子化。第四章把它作为 ASD 半整数旋转表示的候选实现，而不是仅以示意图宣布所有粒子的自旋已得。
## 量子化选择与允许表示
在所需非平凡 $\mathbb Z_2$ 回路已建立的条件下，书稿选择
这里 $\psi(A)$ 是集体坐标上的量子态，不是取向场 $Q$，也不是物质波页的空间包络。反号条件是明确的量子化选择，允许半整数 $j$；最低允许值可以为 $1/2$。哪个表示是实际最低能态，还需要惯量、约束及其他集体耦合的动力学。
$2\pi$ 旋转使态改变符号，$4\pi$ 恢复。单独一个态的整体符号不改变其概率，相关路径的相对相位却可以参与干涉。几何双覆盖、构型回路和量子化规则分别承担这些论证的不同部分。
## 相同结构的交换与磁响应
两个相同结构交换位置，给出双结构构型空间中的另一条路径。要得到费米交换性质，应分析它与旋转路径的关系并采用一致量子化；不能只把单结构 $4\pi$ 图像搬到交换问题。场解、完整允许变量和边界仍是该路径计算的输入。
磁矩还需要带电旋转构型的电流分布与外磁场耦合。由[电荷页](/theory/matter/charge)的同一电流识别和[电磁响应](/theory/electromagnetism/magnetic-field)，才能比较角动量与磁响应。$g\approx2$ 及异常磁矩不是自旋标签的附带结论，也不能借用 Dirac 输出后改称 ASD 已完成推导。
书稿已给出集体转动能及有条件的半整数表示路线；[OP-MAT-004](/open-problems/matter/spin-statistics)继续要求真实构型空间、惯量、交换路径和磁响应的共同计算。粒子候选中的内部 $2\pi$ 或 $6\pi$ 标记，需要与这些对象逐一匹配。