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完整一阶后牛顿展开

最终式(2.27)在U/c²、v²/c²≪1下的网页1PN展开,不冒用最终式(2.28)的正则动量编号。

理论 · 框架内推导公式版本 1.0.0

依据最终书稿 · 第二章

ASD-WEB-GRV-025
Lm0=−c2+v22+U+1c2(v48+Uv22+Uvr2+U22)+O(c−4)\frac{\mathcal L}{m_0}=-c^2+\frac{v^2}2+U+\frac1{c^2}\left(\frac{v^4}8+\frac{Uv^2}2+Uv_r^2+\frac{U^2}2\right)+O(c^{-4})

最终式(2.27)在U/c²、v²/c²≪1下的网页1PN展开,不冒用最终式(2.28)的正则动量编号。
书稿来源:最终合订稿 · 第二章 §四.2 (2.27)的网页1PN展开;不是最终式(2.28) · ASD-BOOK-ddbade997b45

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最终合订稿 · 第二章 §四.2 (2.27)的网页1PN展开;不是最终式(2.28)

最终式(2.27)在U/c²、v²/c²≪1下的网页1PN展开,不冒用最终式(2.28)的正则动量编号。

本页采用范围的必要条件

  • 固定G₀;孤立静态球对称无电荷外部场
  • 面积半径、真实长度和参考光程分别定义
  • 弱场摄动、远区慢旋转和边界统计各自有独立条件

尚待处理的具体来源问题

  • 微观源匹配、动态强场及边界态完整动力学仍开放

原文定位: p0682 · p0694 · p0698 · p0701 · p0703 · p0705 · p0715 · p0717 · p0719 · p0730 · p0732 · p0779 · 最终合订稿 · 第二章 §四.2 (2.27)的网页1PN展开;不是最终式(2.28)

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FND-3dde8d8e081d · 第二章 / Chapter 2 · (2.28), pp. 12–13

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